Appendice III
Appendice III
Matrici di scattering di diffusori elementari
II.1 Sfera conduttrice di grandi dimensioni
⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ = 1 0 0 1 2 a S
dove a è il raggio della sfera. Una superficie piatta ed estesa, tale che i margini della superficie non siano illuminati dall’antenna trasmittente, fornisce la stessa risposta di polarizzazione della sfera, ed ha quindi la stessa matrice di scattering [12].
II.2 Riflettore ad angolo triedrico
L’onda si riflette tre volte prima di tornare al radar: ciò significa che ognuna delle due riflessioni provocano una rotazione di fase di 180° per un totale di 360°. Perciò la matrice di scattering del riflettore ad angolo triedrico è identica a quella della sfera, a parte la costante moltiplicativa.
⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ = 1 0 0 1 12 2 0 π l k S
dove l è il lato del riflettore [12].
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II.3 Riflettore ad angolo diedrico
⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − = ) 2 cos( ) 2 sin( ) 2 sin( ) 2 cos( 4 α α α α π σ S 2 2 2 8 λ π σ = a b
dove a e b sono le dimensioni dei due piani che compongono il riflettore, e α è l’angolo di orientazione del riflettore nel piano perpendicolare alla LOS misurato a partire dall’asse orizzontale in senso orario [15-16].
h
v
α
II.4 Dipolo
La matrice di scattering di un dipolo orizzontale è
⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ = 0 0 0 1 m S
dove m è la norma della matrice. La matrice di scattering ottenuta ruotando il dipolo di un angolo α nel piano perpendicolare alla LOS può essere scritta come
Appendice III ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ = ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ ⎥ ⎦ ⎤ ⎢ ⎣ ⎡ − ) cos( ) sin( ) sin( ) cos( 0 0 0 1 ) cos( ) sin( ) sin( ) cos( ~ ~ α α α α α α α α = − = ) ( sin ) sin( ) cos( ) sin( ) cos( ) ( cos ) ( ) ( ) ( 2 2 α α α α α α α α α mR SR m S
dove R~(α) è la matrice di rotazione e α è l’angolo di orientazione nel piano rpendicolare alla LOS misurato a partire dall’asse orizzontale in senso orario.
trorsa è caratterizzata dalla matrice di scattering [15] pe II.5 Eliche L’elica sinis ⎥ ⎦ ⎤ ⎡ = 1 1 j S ⎢ ⎣ −1 2 j
mentre quella destrorsa dalla matrice
⎥ ⎦ ⎤ ⎡ − =1 1 j S ⎢ ⎣− −1 2 j 123
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