4.2 Evento del 30 dicembre 2014
4.2.3 Riproduzione numerica dei campi meteorologici
Focalizzando l’attenzione sulla formazione delle bande convettive mostrate nella precedente sottosezione, si evince chiaramente, grazie alla simulazione modellistica effettuata su tale evento, come siano presenti tutte le caratteri- stiche necessarie per innescare il fenomeno del Lake-Effect Snow (cap. 1.3). In particolar modo, nella figura 4.7a viene mostrata l’altezza di geopoten- ziale a 850 hPa nel dominio di integrazione del MOLOCH alle 15:00 UTC del 30 dicembre. Appare evidente come tale parametro sull’Adriatico abbia valori compresi tra i 1400 metri ed i 1500 metri. Affiancando a tale figura la differenza di temperatura tra il suolo e la superficie isobarica a 850 hPa (figura 4.7b), sul bacino si rilevano gradienti ben oltre il lapse rate adiabatico richiesto per la genesi del fenomeno (cap. 1.3): i valori sono compresi infatti tra i 23 ed i 29 gradi (ben oltre la soglia minima di 14 - 15 gradi richiesta per l’attivazione del processo).
(a) Altezza di geopotenziale a 850 hPa
nel dominio di integrazione. (b) ∆Tgrazione.850hP a−srf nel dominio di inte- Figura 4.7. Previsione numerica (+18h) del MOLOCH al 30 dicembre 2014, 15:00 UTC.
La figura 4.8a mostra i valori di LCAPE raggiunti durante tale fase. Es- si si aggirano tra i 1100 ed i 1300 J kg−1. Se si riprende la classificazione
adottata nella regione dei grandi laghi (cap.1.3), ci si trova in un caso di LCAPE moderata (che comporta un tasso di precipitazioni altresì modera- to). D’altronde, come mostrato nella figura 4.8b, gli accumuli triorari non sono particolarmente intensi, con massimi che raggiungono i 15 mm solo in prossimità delle creste appenniniche.
Nella rappresentazione grafica dei venti a 10 metri (figura 4.9a) emerge che la direzione prevalente sia dai quadranti nord-orientali (ovvero di Bora),
(a) LCAPE nel dominio di integrazione. (b) Precipitazioni nevose nel dominio di integrazione.
Figura 4.8. Previsione numerica (+18h) del MOLOCH al 30 dicembre 2014, 15:00 UTC.
con intensificazione sull’Adriatico, dove si raggiungono i 18 - 20 m/s. Se si pone lo sguardo alla mappa dei venti a 850 hPa (figura 4.9b), si nota come la provenienza del flusso si mantenga sempre da nord-est (come atteso per la Bora anticiclonica), con una leggera rotazione oraria rispetto al caso a 10 metri; questo permette di affermare che il criterio specificato nel cap 1.3 per la genesi delle bande risulta ampiamente rispettato.
(a) Vento a 10 metri nel dominio di
integrazione. (b) Vento a 850 hPa nel dominio diintegrazione. Figura 4.9. Previsione numerica (+18h) del MOLOCH al 30 dicembre 2014, 15:00 UTC.
(in inglese Integrated Water Vapour Transport, IWVT). Se si integra tale trasporto nei primi 1000 metri (figura 4.10a), si evidenziano delle "bande" di umidità che danno origine alle nubi e alle successive precipitazioni. I valori di queste bande si aggirano tra i 45 ed i 55 kg m−1s−1. Se si calcola l’integrale
fino a 3000 metri (figura 4.10b), si riconosce sempre una struttura a bande, con valori compresi tra i 70 e gli 80 kg m−1s−1. Diventa, però, interessante il
fatto che il contributo maggiore di umidità sia ristretto ai primi 1000 metri; questo dimostra in maniera tangibile l’importanza dei primi strati atmosferici e soprattutto dei flussi superficiali di calore.
(a) Trasporto di vapor acqueo integra- to fino a 1000 metri nel dominio di integrazione.
(b) Trasporto di vapor acqueo integra- to fino a 3000 metri nel dominio di integrazione.
Figura 4.10. Previsione numerica (+18h) del MOLOCH al 30 dicembre 2014, 15:00 UTC.
Ad ulteriore prova di quanto detto, se si considerano rispettivamente i flussi superficiali di calore latente e di calore sensibile provenienti dall’A- driatico (figura 4.11), i valori massimi raggiunti sfiorano i 500 W m−2. Per
quanto riguarda soprattutto i flussi di calore sensibile, vi è una certa propen- sione delle intensità a disporsi a bande, data la correlazione con l’intensità del vento. L’andamento del vapor acqueo integrato fino a 3000 metri lungo costa presenta valori non particolarmente alti che oscillano tra i 42° N ed i 44° N.
Per avere un’idea del profilo termico sul bacino adriatico (in mancanza di radiosondaggi nei territori interessati da LES), si è estrapolato dalle previ- sioni modellistiche un grafico denominato Skew-T in un punto di coordinate 43° N e 15° E (figura 4.12a). Affinchè il profilo sia rappresentativo della zona, le variabili sono ottenute da una media dei campi su una serie di punti di griglia attorno al punto scelto (49 per la precisione). Il profilo mostra co-
(a) Flussi superficiali di calore latente con grafico del vapor acqueo integra- to fino a 3000 metri lungo la costa adriatica italiana.
(b) Flussi superficiali di calore sensi- bile con grafico del vapor acqueo inte- grato fino a 3000 metri lungo la costa adriatica italiana.
Figura 4.11. Previsione numerica (+18h) del MOLOCH al 30 dicembre 2014 ore 15:00 UTC.
me fino ad 850 hPa vi sia instabilità; al di sopra di tale quota isobarica la temperatura decresce più lentamente fino a diventare costante attorno ai 300 hPa per poi aumentare al di sopra. L’umidità relativa, inoltre, decresce al di sopra dei 1500 metri (visibile a causa della diminuzione della temperatura di rugiada). Il vento, infine, si mantiene dai quadranti nord-orientali fin verso i 10 km di altezza. Nel medesimo punto è stato calcolato anche il numero di Froude. L’altezza della montagna (ovvero gli Appennini) su cui il flusso va ad incidere è posta pari a 2000 metri (figura 4.12b) e si utilizza un intorno di punti su cui si effettua la media dei campi. La scelta di tale area deriva dal fatto che si è voluto rimanere distante dalla catena appenninica, per valu- tare le caratteristiche del flusso incidente gli Appennini, quando ancora non risente della presenza dell’orografia. In tal modo è possibile stimare se esso è in grado di superare l’ostacolo ("flow over") o di rimanere bloccato ("flow around"). Nel caso in oggetto, il numero di Froude si dimostra essere sempre maggiore di uno durante l’intera giornata del 30 dicembre: questo permette di asserire che il flusso è in grado di scavalcare l’Appennino raggiungendo di fatto il lato sottovento dei rilievi.