una trasformazione una trasformazione una trasformazione

Ciclo di Otto

e’ un ciclo termico costituito da

una espansione

una trasformazione una trasformazione una trasformazione

V

trasformazioni

di un gas perfetto biatomico isobara

reversibili

T

>T

^e T

>T

adiabatica

da B ^a C

isocora

da D ^ad A

isocora

da O ^a A

C

D

A B

da B ^a C

^{Q = nc T}

⁽

^{− T}

^{) e da} D ^a A

^{Q = nc T}

⁽

^{− T}

⁾

O

una trasformazione ^adiabatica da C ^a D

una compressione isobara da A ^a O

1

a

Q

 = + Q ( )

1 ( )

v A D

v C B

nc T T nc T T

= + −

−

( )

1 ( )

A D

C B

T T T T

= + −

− da A ^a B

( )

1 ( )

D A

C B

T T T T

= − −

−

sfruttando l’ equazione di Poisson

rapporto di compressione

B

r V

= V

TV

= costante

1 1

A A B B

T V

= T V

lungo l’ adiabatica da A ^a B

1 1

D D C C

T V

= T V

lungo l’ adiabatica da C ^a D

( )

1 ( )

D A

C B

T T T T

 = − ⁻

−

ma V

= V

^e V

= V

T V

= T V

1 1

D A C B

T V

= T V

1 1

A A B B

T V

= T V

1 1

( T

− T V

)

= ( T

− T V

)

1 1

( )

( )

D A B

C B A

T T V

T T V





−

−

− =

−

(

)

A

V V

−

=

1

1 1

r

 = −

ossia

sottraendo membro a membro

Motore a scoppio a quattro tempi

Fase di aspirazione : OA

Fase di compressione : OA

Fase di espansione : CD

Fase di scarico : AO

tra B e C si ha l’accensione e la combustione della miscela

isobara adiabatica adiabatica isobara

il tutto avviene a volume praticamente costante

la pressione e la temperatura del gas aumentano molto rapidamente

e lo si modellizza con una isocora

tra D e A si ha l’apertura della valvola di scarico e la pressione e la temperatura calano bruscamente, ma il pistone e’ al suo ’’punto ma il pistone e’ al suo ’’punto morto’’ superiore percio’

e di nuovo si modellizza questa situazione con una isocora morto’’ inferiore percio’ il volume rimane pressocche’ costante

Ciclo Diesel

V p(V,T)

C

D

A B

O

Ciclo di Otto

V p(V,T)

C

D

A B

O

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