ANNO II - 190U
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Vol111, n. 1!19.
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M olre la rendita o delle cessioni di licenze d'esercizio.P, l,.,..,_,;o.i •lraltllliu rirolgtrri all'Ufrlclo lulcr11n;r,\onah Bnft1tl t'lamaltJe e larehl di i'abbrlea · Cav. Ing.
G. B. OABBTTA. • rio J/o•l• di Pitld, 8, Torino.
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Prfi'GUIG I"dtUirlul• dtl !il aprii~ J8!J l.
\'o1.10,o.211.
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l IJIAGI!A\DII t:NTIIO PIG I llf :IM: \IOTIIIC I A Y APOil t :
Generalità. - J.a nozione tlell'f'ntropia IJUale \enne formulata da Clansius mcchiu1IP in si• le leg;i fondaRJPntali della teoria mer- caniea del ulore: "PJWreiò lo studio di IJUe;.ta fun:done IHrna a~~ai vantaggioso 11er spil'gare il funzionanwnto tl~>lle macchine terrnirhe e sovratutlotliquclloa l'llJ..Ore.
Funzionamento delle mot.rjci termiche. --Il funziona·
mento di IJUOsto mneehine ò notoria111eute fonda tu sulla grande e rapida dilatabilità di lluidi solto l'aziono del calore. lì' n Jluido opportuna·
mente riscaldato si rspan1Jj• vincendo una pres.~ione esterna esereitab.
sutle pareti mobili del \'aso che lo contengono. e eos\ produce un la\-Orù o.sterno. Questo la\·oro si può rapJlrt'Sentare coll'area
AMBY,Vt
=_["pii\'
di unn curm piana Al!B le cui coordinate riferite a due assi orlo- gonali rnpJlrosentano rispottiramento i rolu1ni
o lo pres!:lioni oho assumo succe::;sivnmonlt• il
/---y.
fluido durante l'espansione. Ma per ottenere , ( _ _ / da.lla rnacchin:\ una !Jrodur.iono continua e
Jlerenno di ln\'Oro esterno occorre poscia ricon- durre il lluido al suo !-lato i11itiale, compri·
mendolo e sotlraendogli calore. in modo che h1 -~ r ~ - sua pressione \'Brii secondo l'orJiJJatn di una
linea BNA Jlitl bassa, nel complesso, chtl la ,U.IB, afflnchè il lavoro assorbilo nella compressione e rapprt•sentato dall'area UJ'\AV,V, sin
_ M.a queato lavortl si compi•· consumando proporzionale al lavoro ste .. lìo, giusta il AMU occorre trasmcttert
q
calore maggiore di tlue\1~ q e~DNA; l' la differenza Q·q curnspllnl\t lamo 11\erDtl uelto IJ in r1gione lli una calMi a per ogni 425 ehi·
Jopulllùl' dol
d baQ-q=.\1, (l)
.-4o
Ad&
l'eqohalente termico del la.,oro.ReDdfmiD\o t.ermloo. _ Ora il calore Q_ tra'illlC~S•J al fluid~·
nell'es)llnsione è tutto calort SJil'SO per In motnce:. ~·l Il calore q n·
eaperato nella comp~ione non JIUÒ piit l'!).sere uhhzz.ato nelle s~e·
ttaite noluaioni del ftuido, percllè es:so nono a~')orb1_tn da ~c.rp11
\emperature più bwe di quelle che de,·e assumere lllhmlo ne li espan·
tione .UIB. lo eonseguenu. il motore lllnnico l'iene nd a\'~>rc uu rtN·
diw.Uo ttrlllii'o tJWJinlo as•ai inff'riflro all'unità. cd e~prPsso dal
rappt~rto
(2)
Prlnolplo di OarnoL - Sadi (}anwt ragionando sul funzio- aameoto delle mMebioe termirhe in uu'epocn ( \S~.J) in cui le tnt- desima eomioeianoo appeoal\ sviluppan-;i, c ,1uantlo non cm aoton (Qtii.)S(ÌOto il principio dell'equinlcnza fra calore C \a l'OrO, formulalo!
poi da
» •rer
nel 1810 - ao1.i considennasi generalmente il calort eome un ftuido materialeiudistruttibile- arri\'ò h1ttnria a divinart il~te0ndo printipio fondamentale della termodinnmica, ciLe porta il 5uo nome e ehe permite poi a Clapeyron, Olausius. e«. di Sl'i1UP111rt e.oll'analiai matematiea le leggi di questa scienza affallo moderna.CoosWerando una maeeblna ideale e 110rfettn in cui tulto il eal?reQ rt!lgl
Imm esso
al Auido a temperatura costunle '1', e tut lo LI ta·\ori' 'f ,·enga '\Oltratto al lluido n temperatura Jmr t'Oslant1• t""' 1', ed il pali'Bggio del fluido dr~ l\ n t••rnpm•tura T alla
t
e 1 ici•\W~a si effettui sc111:a trasmission(' tli cal11rt·, rinil CUIL ('SJ•ansione o CO!OjlfCS·si•Jne atliabatica, S. Carnot formulò il princijtiO clu• il rl'ndimeutv di questa macchina tì incli]tondi'ILt~> 1'1nll~t SJ~r.ie del fluido impiegato, ma
•lipende soltantv tlnlle,lut· t .. mwrature 'l'cf, a rni si lrasml'ltOntl '' soltrng~;ono al fluido lr quantità •li raloro
Q
e q. In ron"-f'guenza anelLo il rapporto (~)
frn queste •lue 'luantità di ralure \'iene aJ essere una funzione •Ielle due ternpt·rnture 'l'P t c non th•\la SJ,t•cie del llui,lo impil'g11to, St:! ne de•luce farihuente rhe Pntrambe le quon·tità Q c q JlOl'SOnu esvrimerll'i ri~pf'tti,·ameutf· colla stt·,.~a funzione della tem1•eratura. rit.lè
Q - l l'l') /'(1).
l:onsi•leram\o poi il cns•J ~J•t·dal•• d1e il fluit.lo ÌLnJoi•·guto sia unga<;
pcr(l•lto soddisfnct·nh· alla l•·g,e •li "ariottt e liay·l,ul'~C c~prb,.a da
Jll' =H.(~+ 27~)
=
Rl rS)do1•e: fJ ?!-la l••mperaturn tlel/a ~cala Ccl...,ius p In Jlre~.;ione unitaria nnirorme •lei gfh
v il suo ,-olume "!Jedlìcu
!t una costant~ per ciascun gas t Il\ cosidetta teml»'ratura a ... soluta.
si urrirn alla conclnsiune che 11er tutti i COf]Ji
%=}
ossia<l_lf.
.,.~-t'l'aie C I'CSJLres .. ionf' analitica ,Jel princiJ•Ìto di Cnruol.
Hl
Equazione di Ola.usius. - H. Clausius gencraliuù poi questo principio cstemlemlolo a qualsin~i enolur.ioue chiusa ed imerlibile per·
corsa da uu fluido, in capo alla quale cioi• il fluido ritorna allo stato inilo:iale, e che JHiò c!>sere pcrcon;a ,Jal fluido in Sl'nso inl'Crso, caml,inndo le trasmissioni tli calore in sottra1.i•Jni c \'ice,-en;a, ed i Ja,·ori S\'ihqlJJaii od nssnrl.oiH 1lnl t!uido in altrettauti assorbili o sri- luppali. Egli dimostrò rhe in uun tale e\·oluzione si ha l'equazione
f <IQ
. l (6)
(6)
quaUtlaperiftea
di ciascun tluido o eor.po.10ltanto da quelle del suo stato terun((l, e del ealoro sensibile. e che I•U~
quantitk, con una funzioue espii·
che servono n cnrattorizznre losltlo ... del eorpo. Qu11\l rnn1ione venne da Olausius tlenomintll
.111fn111 ,.U.
III'Tt 1 rappresentare per cos\ diro la somma dellttrùflmuloll
diene..P
concentrate in un corvo. Il calore'IQ
tru- a d
ID bido ehe si espande eou lentezza relntha o 1·ince~do uaa prlllloat 11terna uniforme ed uguale nlln propria forza eia silea.pndaee,
eo..
a nolo, dne efl'etti distinti, cioè una \'nriazione tlU ntl*'
Wale latmo del ftoido, ed un lavoro esterno pdc (c~p~la cWIOCfiiUMVI); si ha pertanto l'equazione
dQ = dU
+
A.J>dv. (1}QtiMI
il..rmuiale
dell'entropiasarà
espressoda
dY=~= <!)i+~·
t Mnl . . . 11 tliltreuiale esatto rispetto allo \'Itri abili indiprt·
ÙIU _.Il
pw
cuaUeria&re lo stato' termico del lluido.re:.Utlopl&
dl1ru
perttltl. - Cos\ pei gas perfetti, dalleDO~
,.:.Rl
o
dU=cdtl UU.OII~lUII f.ln'II.OriCI III~I.Lf. IIIUTIIICI A I'APORE
sidt•tluee
d\' =~+
AH 1~.''
quindi Y
=
c lug,n f+ .\
lt log.n l'+ Culli. (8) Doi vapori saturi. - l'ei I'BJJOri saturi, dicondoJ:q il calore di ristnldarnento dr l liquido dalla temperatura dello zero eeutigrado n quella
t
di \'aporizzazionA, ~otlo 1·olume costante O";r 11 cnlorù I<Jinle di l'lllwrizr.azione alla t<Hnpi•ratura t e sotto Jlrts·
sione 71 eostnnle;
, il calore di 1aporizzazirme intorno:
Apu il calore di 1 aporin;rzione t·:,tl-rno, fsseudo 11 l'incremento di 'o l urne sublto dnlli1111ido l'aporiuaudo!>i sotto la J~ressil·ne (roslante) p;
x il tiWio d··l rllpore saturo, os~ia la frazione di llnido Rllo st.to di \'apor saturo, il resto (l - rJ rirnanendr1 allo stato liquido:
si hanno le relazioni: r·=11Y+O':
ossia
r·= f + .\ )1/l riU
=
dq +cl (f.Z:), dY=
r~+
rl (;J')+
~~ (ux),dY
=lft + d~r.r)
A11r. dv.l Infine per la nota relazione di Cllllll'.lron
r=A11tX
(~)
siottien<' 11\.
-!!1
r +d(" T' )
Y=
('lf'+'f
+rost.Diagrammi sntropicl.- Dall'espres~ioue dell'entropia si ricna
Q=JtXdY (10)
Quindi so rRJ)presentinmo la trasformazione termica di un lluido me- d.ianle_ una cuna J•iaua riferii,, a due alSSi ortogonali, sui cui si por- hllo riSJIOttimmcnto como ascisse i l'iliiJri dell'entropia Y c come or·
dinalo 11uelli della tem!JCratura aS!ioluta
t.
l'area delln Ogura piBnaf
l4 IIIIITl tltlll'.l. - .I.NSO Ilh la cun AMIJ, le duo orditu,le estremo Al', e
.dl,l,= n.. udiU
alluldouellatrasformazionorappresenta tuUu il enlore cousidernta. Q.ues(l)Q trasme~
ulore
riaullR Pl'sitivo onoronegati''"
secomloelle
J'eutr~pia del f\uido cresco o\'\'ero diml·ni1Cf
durante la lr!U!formnziono. Se jiOi il I.Woeomple una evoluzione chiusa ritornando·1'••1>0-t'""" 111 •ao stato
Urmien inildalc,nllora
l'entropia tlttemperatura assoluta di osso,·arieranoo~~L:..Ii-"'-.;...II«<DdoliltOort!i natodi
uua cun•a chiusa come ABOLl, o si a\'rlk por uun tiRrlr.ri*
l•IC'IIAIIB.uutrumìaiooedi l"aloro altlui•lo Q= a~& .HIBY,Y,
1 per l'altra parie, cioè lungo la linea CNO, uun soltraY.iune di calor~
dtllllido
11 -area llNDY, Y, Lt, difertD.la rra qUUie due Qlllnlilà 1li ca\orQ
Q-lt=area A~IIICND =Al,
equinle a\ lavoro es~roo 1\l,, fallo dal fluido nell'o\'uluzione curo·
pl@lt, e•l ò rnppreseutala dall'arca dulia lh:ura rhiusa AHCD. Quiudi il rendimento terUlieo assoluto dt!lla macchina. re:1liY.zato ila! fluido nell'erotudone tonsi•lertta, fiene att essere rappresentalh dal rapJiorl~
AL_ma ABCD Q-ltre& AMBY, ·,
Il di'!rlmlna tosi traceiatQ mediante le \'Rria~.ioui dell'entropia e della ~!bperaturt usolula del ftuido che compie lo C\'oluzioni di uu motore termite, ebiamui il diagramm(l wtropko del motore, o meglio d'l duido, e po6 smire a studiare il funzionamento del medesimo.
:~~ :'~.::~ 0 ~uo
reodimento eomplessiro, ma anche nl'ile singoleper·
Q11111\0 di&@:rtmma Bi dedUCi! poi racihnente dallo sle!iSO diagranull*
dellepreaiooi, eheai ottiene praticamente coll'Indicatore di Watt Hl modo ebe fedremo in appri1$So pel easo piìl frcqucute delle mae· tbl.oeanport.
II•IAOI!Uilll ENlii<>I'IC'II>KU.r. li.O'TRICI A \UOIH:
1/onlroJlin del \'apore saturo in miscela col proprio liquido i: esprc~~a
eomo ''edemmo pil1 SOJIT& dalla funzione
. - j " "'' (")
l - l +
T
+COSI,o contiene duo termini che si riferiswno il primo eselusi\'nmentl· nl riscaltlamcntodelli(tllidv, ed il !\••coudo ulla nporizzazione della 1•artt, o rraziono .r ~Ici ruede~imo.
l•:ntrnmbe quu.~te tra..,formaziunf !li :.UjiJlOngono aneuute !\Otto J•r~~
sione costanto, como suceNII' eonmntlment~> nf'lle caldaie a 13fl<!T'': m:a la raria~iono dell'entropia :ts~urnfl semprP lo stesso \alortl fra i uwdP·
simi stati itdziali• 11 finale tltl fluido. qualum1uc '!Ìa la natura o '"!•t•eit!
delle tras(onuazioni in!Prmedi·· ..,ut.it~> da e~so.
CiO posto, prt11uleudo 1~r stnt•1 iniziali' del lluitl,, llllf'llu d1·l liquidv a u,-o gradi centigradi. h~lia alln t~>rnperatura a~~~,]uta 274•. P pPr stato finale •!nello iu cui la (razione .r 1li e~o t'trasformata in nq.or•·
saturo nlln temperatura n~,;oluta f " "'1tl11 la Jlrt~.;iom• Jl: la 1 aria·
ziono della sua entropia è I!Sj•n·~sR da
Linea ontropica. del liqu.ido. - Il prirno tPrrniue, rhe ravpre- senta l'entrot•ia 1lel liquido, può nncura serirersi come ~~·guP
' 1 '"? - f ''"' ( ' )
\. =
:71T
• ,d..., -
1 =r log.n fi~ 7-1 ili) tlove r è il calore specificu del liijUitlu. rhP può riteue~i eostank.ljUando le trmperature estrUIII" •la ton~idl'rarsi uon sono mvltu tli·
st.auti rra loro, ussegnal!llogli un ,·alor mudio rra flUelli corri~!JOII·
,tonti alle slesse temperntun• P~treme. in modo da :n·eru (j= l'(t-271"). .
. \Jiora l'entropia del liquido può ancura esprimersi cun y
=- .l~ •. ~=~
essendo
(Il)
f'l:j!;.3.
dall'are& O!Pn compresa rrala predetta curva, lo duo orJinnte estre1ne e l'asse dello uro assoluto; e la tem)Jemtura media ~ ò rnppresen·
lata dall'altezaa del retl&ogolo equiralente aveule la stessa base Y •.
Linea en\roploa del vapore saturo. - Il secondo termiue delree:pr~S~iooe{9),tiOO
r. =T
(12)rappn:"nta lanriuione dell'entropia dumnte la \'a)mizzazioue ed èfunz•ooe della temperatura t e del titolo x ossiadoll'wcremento di
•olume del laido.
Se
tutto il liquido si vaJIDrizza complotamenle por·remo z
=
1,00; ed allora portando i valori di y 1= f
in aumento alle ucisse oriu.ootali della euna OY. (fig. 3) ottorremo la cuna l'l DU.OHA)Ilfl ENTIIOPlél 1/EI.LE lfCITIIICI A VUORI!
le cui ascisse riSJHlltO all'asse 1'Crticale o/ rapJne:;eutano i 1·alori del- l'entroJJin del 1'1lpore acqueo saturu asciutto, dRti dall'CsJ•ressione (!l) Jler z
=
l,OU; l'area del rettangolo AUQI' rapJJresenta il calore di faporizzntione r alla tomperatum t; e l'area 0:\DQn rallJir~euta il cosidetto calore totale (q+ r) del 1'8JJOr 11-nturo.Se in1·cce il liquido ~~ uporizza solo J18n~iulmente. cioè :r
<
1,00, allora si porterà . .\ ;\!= _.\
B X.r = 'f,
e ;;i arrk cosi in .\1 il 111111toraJll'resentatiro t.lell'entroJ,ia del \'apore saturo umido col titolo ,-;
l'arca tlol reU.tlngolo . .UIHP rilJIJiresenta il calore di I'UJIOrinar.ione rx della parto :r di 1\nit.lo l'aJiori~zato; e l'area tlella ligura O.JJUUl rappresenta il calore totale !IJICSO (q + rT) Jif!r produrre il \'apore col titolo x part.endo dall'acqua a zero" Cels.
Linoo ontroplcbo del va. poro surrlsca.lda.to.-fiua/mente, se dopo ai'Cr completamente raporizzato il liquido, si surrisealda il vapore sotto pre .... siouc costante dalla temperatura t del rapor saturo fino ad una te111peratura
t'>
t, allora il calore !Speso JICr tale surri·scaltlamento ò espresso tla clQ
=
kdt, da cuiQ=
k ,t - l ) e quindi l'entropia del lluido cresce aneura dfllla quantità~=k~t'
;C ~=klogu (-T)
(\3)e l'entrojJia totale Jel 1'1\lJOre ;;urriscaldato ~arà e:;pres"a da
. ( l ) ,.
( t)
\ = c
log,nffi + T+
k Jog.n7 ·
(14)Essa JIOirll. rappre~cntar:.i co11 una cuna come BC, le cui ascisse, ris11etto all'asse \'Crlieale condotto Jl!!r B, sieno eguali ai ralori t.li
k log.n (
+ )
Poi l'apor ac<JnCo si può prcnd('re k
=
0.50 secondo llirn, oppure k=
0,480.3 secomlo Bcguanlt e Xeuner.ID Ll II'Wf& rKMHlA - J.MSO Il
Jptll_... 1111 •otrlel 1 ataat.olro ed a vn!Jore snturo.
L OMD. _
J(tdiu iMGI~ rort t.sptuuiDII~ acliubnlica compltlti._ Per
ddilrt
11 tauiooameoto delle molriiH a. \'Rporo . ~n turo ~~~~dU l dJacnlllli
Mtropiei, eomioeiamo a cons1demro•l
crr~o !Jill W 41w ...w.
idtalt, eon pareti del eili_ndro_ motore im·= U al
caltftt
stiliapui~
morto alle~slrcn~1tà
d1-:o~sa
dello ... ._ lui di eotnta e d1 useita a~at amp1e o che ::.1 apnn,,MI. ...
IO rapWIIiiDim.Hte al momento fOiuto .. \11om. il "''l'ore !lro·:Ailltt 0111 Clldala entrerà nel cilindro
rnoto~e.
por una frMao_ru•della eoru 4'aadata dello stantull'o f(ase di nmmtss1ono) sen~n ':!uLm;
alciDI perdl&l •1 pressione: poi, eliiu~;a la luco di auHni~sione, ~i npaoderì da IOio n~l tilin·tro per tulla la rest_ante parte ~e~la corsa dtllo a\aolo.fo, Mguitan·lu ad agire ~ul medesuno con pres,•one de- tl'IMtlte (fue di espaosiontl: inflne. al termine della con;a d'andata dello at&ntalfoai apre la lut~ di srnrica ed il ,·apore esce •In l cilindro spinto dallo laotall'o ~lurante tutta la sua corsa di ritoru11 (fase di SCIIriea), mnlenendl)si alla pr~ssione costante rlcll'nmhiente the lo riette {l'atllosfera esterne od il condensatore). Supporrt'nlo inolln•
che il motore sia ad espansione COIDJIIeta, cioè che nella serunda fase il rapore $Ì espan·l• fino a raggiungere la pressione dell'awbiente in
euirapoiastarimsinellafa~ suceessha.
Il diagramma della pr~W~ione oli questo motore ittealo i· rap11resen·
lato dalla fig. 4, •lure il tratto di retta oriz1.ontalc A U corrisponde allafasediammissionosottopres·
sionecostante p, e prl ,·oJume \'.: la euna BC COrriSJIOn!ll' :1J1a fase diespansioneadiabaticu della pres·
sione p, e \'Oinmo \', liuo alln
,. _,
J
t pre:)l!ionep1cvolume Y,:infiuc." t ,-il tralto di retta oriuontale C O
n1 1 corri~pontle allu fase di scarica
sotto la pressione co:o.tante p,.lla per eomplelare il ciclo ~i funzionamento oeeorre introdurre una quarta rase corrisponMnte alla
rionun~ione
del fluido el1o si effettua ad Ogtli colpo di stanluft'o iniett&udo in caldaia una'cgunle quantità di&equa alla temperatura t, del condensatore, e riscnldaudol·eln sotto 'olame eoslaote fino alla tempm1tura t, di raporizzazione sotto la
l llhiUIUIVI f.\ri!OI'I'"I ilf./.l.f. lloJniiCI l. I'AI'oK& Il pressione l'•; e questa fase può e~storo rappresentata dal trntt.o d1 retta I'Crticale IJ,\ distante 1lnll'a~>~ tli·IIP prt>,..,..ioni di uua 11uantita jliceolissiu1a ed ugunle al 1·olume SJJCdfico 11 1\el liquidu.
Il cielo suddescritlo nou ò l'eramente continuo, poichè nella sola faso di cstmnsiono B C si ha dentro al cilindro motore una quantita costante di lluido, ma po~siamo s•n~tituini un cirlo ideale continu•J tlll equirnlonte supponeu•lo che il riscaldamento del liqnu.lo dalla tem·
11eratura inferiore lJ alla SU!Jeri,,rr 111 e la susse~uPnte uporizta- zione ~otto la pre,..~ione p, ~i <:ffettuino •IPnlro al rilindro motore.
anzichò in eal~lnia: o cosl put•J che la wmlen~azioul.' del rapore :-.ott(l la pressione
p,,
C/JC si ('[etlua fuori ole/ cilindro. 1·i{.li1 llt'JI'atmosfera o nel couilensatore, durante la fttl:il' di scarira. ~i fauia in1eu dentr"al cilindro stesso. in modo da ritiJnduni il fluido a/lo stato inizial+- di acqua liquida alla temperatura
t,.
In reaha IJu~~te OJ•erazioni .. jfauno fuori do•l l'llin•lr•J u1otoro pt•r r:t!.:ioni che iuterf's~niJ solo iudi- rcllamonto il funziounm~:nto del 1110tore, e .-.;upratulto per poter c,tt•·- nore una rapir/a, aUIJondante ed ''1''\IIQIIIica trhmi~,..ione di calore al
!l nido tlurant1~ Il· rasi l) j cd .\ Il, c l uua lar:;a r t•ronta ~ottrazioJw di calore al nwole~imu •lurante la fa~e l'li: •JUÌII•ii il fun:.ionamentu 1lol motore non !lareUbe punto nltrrato nei ,.uui ri:-.ulu.ti ~e ,1uell•·
trasmissioni e sottrazioni di calore al tluido ,..j p
•t•
~~eru rare nella stessa misura deutro al cilindro JII'J!IJrP. rumP ,..j ,. "llfl!"•~tol.lu tal ca .. Qlo linee del 1/ingramma della fig. ·l si pos~ono ..:onsidorart' cume altrettanto• l1nl'le di trasformazioui termiche della stessa quantità di lluiùo che si tro1adentroalc·•linrlr(l nella fase di espausionc BC.OIJUin•li " •· • possiamo tracciare fnctlmentl!
le corrispondenti !incedi 1·nria· . : 1 zione dell'entropia 1lel fluido riferito all'unità 11i peso del .I medesimo nel seguente modo:
Fase DA: riscald:11ncnto del liquitlo dalla te1upuratura 11
alla 11 solto volume costante: Fig. :J.
L
ri corrisponde nel diagramma entropico della fig. 5 il tratto D.! sulla
J,&llftiUTKIIICA- ASJoiO Il
liquido ~
oll ..,_.Ialo ddl'aret AUQP.
1u1
BO; •JIIIIioaeldlabatiea della Jlressiono J>, o temJ>eratura 1w Ili alli ptWiDDI p, e temperatura t,; vi corriSJHlnde nel dia·, . . _ Hlropieo Il \n.Uo di rdta mtieale B C: cd il titolo 7 1 dtl npon alla IH dell'111p1Daiooe è dalo dal rnpporto
,.,=or DC
.-do '1 il poo\o d'io~ootro tlell'oril1.ontnle D C prolungato colla liDeaeatropieal'1delnporesaturo.
rua c
D; sarita Onl'ro condensazione del \'Opore sotto !:Lpres·
aione to»t&ote p1; yj corrisponde nel diRgrnrnrnn entropico la reltt oriuootlle C D. Il ealore sottratlo al n poro ò espresso da
r1:r1
=!f'Xt,
e rapprtsl'DI&to dall'area ODllQ.
Rius11meodo il calore spuito nell'intera 8\'0iuziono del fluido è
"preuoda
q,- q,+ '•'•-
o ·, x, =
Al. (15) ed 6 rtppreeeotato aul diagrtmma entropico dell'arca chiusa ABOD;~ ~uinte al l~toro esterno IJ fatto nel motore da un ehilogramma dJfto!do,luoroebeèporerappresentatonel diagramma delle pressioDi (lr. 4) dall'arta ehiusa ABCD, e quindi il rendimento terwieo dtl IDOtoreèdatodalrapporlt.ldelloaree
l l!loi.OK4lll!ll l:!iTIIOI'ICI 01:1.1.1'! l!IVTRICI A V!f'QHf. 13 Qualora poi il \'IIIOre SJ)f:!Su n•l ogni culpu 'enga surrogato con acqua a ten111eratum Il)< 11, anzicho alla ste~sa tempe:ratura 11 eome si è supposto testi'!, allora In \'arinzioue I!Pil'<mtropia del li•ruido ll('lla faso di riscaldamento io caldaia do\'O estendcr:;i dal punto E fino in A (fig. 5), 011 il calore totale SJl<'SO b rappresentato da
q, - q0
+
r,.r, -arca E.\HQSma il enlore penlulo o da sottrnrl)i nella fase di ~carira l• J!Ure rBJI·
presentato dn
r,:r,
+
'b- 'lo= area CUJ!~SQ Quindi il IB\'oro esterno fatto "IJuin!.le ancora. romB prima. adAl,= q, - q0
+
r,.r,-1"12'1 - q1 +'lo==q, -q,+ , ·,r,-
r,.r, =t.ri'a U.\BC.ma il rendit~~ento termico del motorr· il•latodal rapr•ortoili!lle aree
11.\fl(' .\J,
EABQS
= ,,,
-rr,,.--;--,,.,
od è minore 11i prima. p<Jichil si speude rwl rì~caldameuto del liquido una maggior <Juantità di cnl,,re espre!ls:L da
'h - 'lu
==
:m:H EOHS senza rilrnrne alcun maggior lan1Tl!.Però questa ma~gior spba •li c:alvrl' dere attribuin.i alla caldaia piuttosto eho al moturo pr•JJlriamente •letto: e come tali! lo traseure·
remo in apJlresso.
Considerando il diagrnrmna fntropico DABC tracciato tcstè r:rnergl!
evidente cho il calore r, :r1 =arca AUQP tra::~tnesso al fluide no1ueo a temperatura costant.• f1 produce un l:1roro rnJIJlresentato da
area ABCt'
= "i~'
X (t, -11 )con rendiUJonto eguale a I]ILCilo di un ciclo Jlerfetto di Carnot fra le tempontnre
t,
o 11• ln\'ece il calore di ristaldamento del li<jUidoq,- q, =area DAPH =nrea ~f' PR
lllllllSTl TECSlçA- ASSO Il
p~utesolounlaltlrortpJlf'e•rnhlto
..
tla mali .H' -area Jf't'O ~ IJt' X (S'l - /1)-=YX(9'1 -11)=r(9'1 - l ,) log.n
( ~: )
ton rendin~tato &'-'li minore ùelllr~e·leute, J•Oichò
~-:
1ft'l• = l , - ~,
1
rlog.n(t) log.n
(T. )
è uoa temJ.er11um eompre..a fra l, e 1,, anzi minore •li 1
'~
11e
jMtpr~·•iruaaiW. . .
Quindi illu11rv ~'iluppat•1 dal dnlogr_am1n~ ,!J 1apOTf' nel motore i·leale s •H.& e• n~Herato Jtll~ ancora esJ•rmLeTSI ron
AL== r,z, x(1-
i ) +(q,-
•JJ) X(1 - ~ )
(\Cl Il O.LSO. - Jfar~i.w ickrlfe ro11 f'SJI.msionr Cldial,nlim incolli·p/(/a. - Pa~~iamo ora a tonsidernr.• un motore ideale con pareti i10permeabi\i al ralori'
e
seu~,a spazio morto. ma con CSJ•ansione io·eomplet.R e scariu antieipata. Il diRgrnulllm delle J•TC!<sioni di questo motore è rappre~nttto nella (flg. (i). da 1\BCDE:
retta .\ B oriu.onlale:
fa~e d'anuni~sione a pres:;iotle rosta n te p,:
curra B C: espansione adiabatica dalla pressione p, alla p,
> p
1;retta CD ,-crliealc:fase discarica auticipala e fio- lenta dalla ]•rt~ione p1 alla p11 1nentre lo stantuffo tro1a~i sulllUOIO owrto:
. rett.1 O E orinontale: fase di scarica lenta o graduale alla pres·
Stono eos1ante }!1, durBntc la cona retrogrAda dello stantuO'o.
A?ehe l.~r.rtuesto cielo di funzionamento possiamo ri]wlc·rc le stess:e wns1der.tuoo1 fatte nel uso (1recedente: e quindi considerare ledt·
l J>IAIIIU)f\11 E)I.TR!JI'JCI I•HI.I' \IUTKII'l ~ \ \l'tiJII\ ).-,
fCT:iC linee del diagramma !Hif:'S(W,J~t~~ ('OIIl!' altrf-ttante linP(' di tras- formazioni terrnirhe 1lella st•·,sn rptntttit.a tli fluido rllf' ,j triJI'a dentro al rilindro motore nella fa!le oli PSJ•nnsiotw H 1', t·d in eon~•·gtH•nza
traeriure le eorrisjlu!Jth•nti linee 1ti 1ariazionr• dell'!'ntru]•ia dr·! flui1lO, rireritll all"unità ,Ji JlhO m:l seguenti• mud•1:
va~e E A: riscaltlnml'ntiJ del liquidtJ liOtl•l ,-,.1111111' CtJStllUll' dalla temperatura /1 nlln 11 : \i rorri .. pl•n•l~ n•· l olial{ramma t·ntro]'iro (fig. 7)
il tratto EA sulla linea f·n· f
trupira Ù Y. de] Jii]Uido; il calore trasmr·s~Q al lluido 11
•J, - q,= arca E.\ P H:
"'ase \H: mpQrinazionl'
•lei litjuido a prt·"ivue ro·
stante p1 , t• fino ;d titulo r,:
\'Ìcl!rrh;;JKIIIde nel •liagramma eutru(IÌCO la retta orizzon·
tale.\ B=r,X,\8, il ta·
lorr trasme,.so al tluiolu
e
•lr.totla
Fase B t:: t'spausione a.diabatka dalla pressione p, alla p,
>
p1:1i corrisponde m•l tlhgranuna f'ntropiw la retta \Crticale D C limi·
tata fra le tl'UJ]H·ratun• t, e t,: il titolv r, del 'af•ore alla fine di 'luesta espan<:i111w t' •lato dal rappurh, .r,
= ~ es~e-nt!Q
K e i i JlUllti·l'inlersezione •ll•ll'oriuonlale condotta per C CQII~> cune entropiehe
o
Y. edr.:
~·aso CD: s.:a.ricn anticipata e violenta nel JHlllto morto dello stantuffo, eui possiamo sostituire una condensazione parziale del ,·a·
p•lre sotto ,·olume costante
r,.
con abha"samenw di JlTe~sione da Jl, :1 p1 c raffrcldamenH dalla tPmperaturn 1, alla 11•Nel diagramma ,•ntru]Jico ri eorrisjJond~ una curm C D tla trae·
einrsi come segue, ,·ioi· in hm:iC alla JltOJIOrziOJIC
IIF
'"·· '\IN· 'CK= (!!J>)
rll t,·(!!!') ·
' <lt •(<!!!
rll)
l,LA lltiSTA TICHICA - ANNO Il
$1 dell'intera quantità di mpore consumato, l&!
tue
tul punto D, O ass11i minore di quello x, (M 11111merebbe alla fino di un'csJmnsione adiahatira «t-puato •• dal diagramma rerchè il \'apore uscito •·
lulto
con1lensl\to in acqua alla stessa tempeniL'I dentro al cilinrlro: rnn quesL'ultirno ny:ortì 111 punto D lo stesso titolo :rJ del punto F, JlfreWideu&o
nel tlliodro in ogni istante tlolla scarica anlirlJ~llplpareu.o'espansionendiabalieaal pari,liquel/oclleal-
hfMt:
t qu.itdi la parte JltOporzionnle di \'a poro rimasto nel dUDt'lalla be
dellarase
IDiidetta nel punto D deldi:~grnmma,
èdatadll ftultleorapporto{~~).11
calore sottratto al fluido oellaltr CIOIIi4entat
rappresentato in (fig. 7} dall'arca C J) S Q c pob e.Wab llplillllllcoofl+lj~
1-q1 -1 1 X' 1 ==
fJ1 -q
1+ (''-b
u, Il,) X
II,X1Fue D
E: scarica graduale sotto pressione p, costante, o$1~eeompleladel,•aporonllatcrrn•emturn/ 1 ;\·ieorrispcti
ael.diacn1una
entropico la retta oriz:o:ontnle f) .E; cd il calm s*tnlloaJ ftnido è rappresentato da
&l'li
DERS =
t·•::r·,= !!. X
u,x,"•
Wusameado, il calore totale sottratto al Jluido nelle due ultil'
r..l ~ IWica
nloq,+,..r, -q,
+(r1 - , P 1) :r'1=
==tr+l.z,-q,
+
Ap1X
(u1x'1=
u,:r,)=q,+rtX,
-q, -
A (p,- p,) r~,::r,l llWUIUUII IIHROi'KI IIELLf. .VOTJIICI .4 YAJ'QIIf. 17 Quiud1 il calore tra~formato in IRvoro csWrno in una e\·olnr.ione completa è doto da
OT\'OtO
essendo
Al.:: fl,
+
r,x,-'l•- r1;r1 +A (p,-p1} 11 1-1"1AL
=q,
+r,r, _,,, - r,.r,{l-'f') ~ 'f=,\(p,- 11r}X!!J.r,
(17)
una frm:iono di \'lllore inferiQrè a 0,10.
Confrontnn~o IJUOsli risultati con quelli jruvati per In maeehil1a ideale con espansione completa ~i 1•ede che la JlOrJita di lavoro ca·
gionata dalroliJlansioJie inromJI/eta è raJlpresentahl in (fig. 7) da area CDF=rJ1+r,,.1(1- ' f ) - r]J-r1r, (18) essendo i iitoli .r, ed .r, qu!'Jii wrrispondenti ai JIUnti C od J.' della ospausioneadiabatica.
L'area CDEK del diagrnmma (fig. 7) può esprirner,.i con
J.\! N
.clt={Aur. ('#f) dt=Aut",(fl,-p,)
al pari dell'area CllEK della (fig. fi).
rii Cuo.- :lfaccllina ideale CIJit espa11sUme adiabatica itlrompltla e caduta eli pre11~ione tlell'tmllliÙ>.~itmr. - Passiamo a studiare la per- dita dì laroro pro,Jotta da uua caduta brusca Ji preljsione fra la cal- daia ed il cilinrlro durante la fas~ d'ammi~~ione, supponendo sempre la macehiua costrntta srn)',a :iJiazio ~norto alle estremità del cilindro motore, e con Jlnroli impenne:,l1ili al calore. Il diagramma dello pres·
sioni di quo~ta mneeldnu ò rapprt'sentato nella fig . .:\BCD1;; (fig. 8)
o
differisco da quello do! cn~oprceedont-o (fig. G) soltanto por la faso d'ammissione, che, in luogo di una rotta oriz·
zontale, Jlresenta ora una li·
nea A 1l n prossiono \·ariabile, ma sernpro iuforioronlla pres·
sione 1' do/la caldaia. e trac-
ciamo sulla stessa figura il 1-ig. 8,
diagramma di funzionamento dell'uuilà di \·apore nella macchina
uJJfiiT.lTf.CSIOo\ - AI'ISO Il
tiiJt'l . .
lll di
pre~~loae nell'ftmntission~, eioè ~raIn
Jlrts·i~,Mlll CI&IMilt
la tllal pre sionefinn le (h
cspaus10no1'' "
p~w dl.-rkal - prend
11 la rormn della Il g. An·
C D'E, d~re k l •• ..,.::.11 adilbltita B'C tr0\'1\Si tulht piu bn~•a della h•l • BO.
tafattl,
dleeodo J' il titolo del 1apore intal~u. 1 td
11 quello ciel \'1\llOre al fine. dell'amllli,.,.,iooni.,_Joat
p, ossia nel JllllltO B, c~lx,
quell~ nel J•n\41 BO, alla pressione mNlesuna p,; SI ha otl Il.,...., BO' D B la rolaxione
l x
area(.\8'.8111
:= '1+
rJ'- ,,, - l'/, e noi dlqramOII !RODE qn.,L'altraq+,.,+Ap(NY+"):::::q, +f1J'1 +,\X [.\IH116]
:q,+
f1J'1+
t\]1 111 12"1+
r\ X (,\ \i!IJ - . q+rr::::::'J,+r,r,+.\X[ .. \IU\1 (19JQllesL'oltilll rtluione si trova :IJIJ•Iican•lo l'eqmtzione genertltbl' eoersie Ili ta~re mentre p&SS-'1 Jalln ea.lduia nel Cili111lro ·~wlort,4t
r.ut.e
larase
d'ammissione A B. Orn tlnlle 1lue prece~enh relut'• (r,-r',) =A X [A'I\'811 -,\!Ili] (Il) OUI!e rbulta lJIJtuoto che .r, >,.·,.e IJUindi il punto U e tuttab enna UC troransi al Ji50pra delln li ne:~ adialmtic:t Il' BC'.
D:~ cib @merge pure elul l:t el\dut·1 di pression•t suùlta dal np-.ll n~ll'alJimissione d~ lnugo nella faso stessa ud nna. penlitR di lalil
u~presentato dall'area
[A'B'BII- Ailll)
ma qu11ta fiene poi in (larte compensala dn un maggior la~oru (t!~
nellasutemin flSAltlicS(lansion<', o raJlprescutato dalln lista&Dfr Dt\ Cl~ deii'PSfiiiiSÌOne tOIIIIIICIIl, O dalla Jisla. BBCill)' C' n~J (a,
dell'espan•ione intOmJtlcta.
• ora traviamo i diogrammi antropici corri!'JIOifliCnti ai dneit srammi d.,lh pn!5Sioni con espnnsiono cOmJIIota A' B'
F' l~
etl AB_It!rotiamo lP due fi~nrfl
f:
A' R'w
ed E A H l\' (fl~. !)) nelle quaiL ••irtil •lell'~uar.ioue (19) dell:'l conseHnzionc delle energie nel]~
saggio del upore dalla caldrtin al cilindro si ha
IMI REABQ'
~ 'l+
rr= nF:,\IlQ=
(J, + ,.,).,+
.\llll (19f-
fJnlndi:~roa
l lll\l)ft.!.llMI B~TitOI'ICI 1/Y.I.U! \ltjTliiCI \ \'J.I'III!t:
A'fi'BII- AB
li =
IJBQQ'=
r, (:r,-.r',) BB=
r, (:r.! l-_i_J
81H'F
=
r, (:r, -,.',J
X (t,-t
1J \ t,
19
(20J'
In conscguonztt la f}f'Ttlit·l uelltt •li la1·orv prot.loltn4la\la <>ad uta di pressione neii'Rnunis~ione, ,·iena ad e"sere f<S!•re~"a, IH'I ca~o dl'lln maechinn eon ospausion'' completa da
""' [A'HBII- Alli![ -81lf!''
=
=aren l<'t'QQ
='=-'
(.r 1-:-"·1
X 11
=
=
(A'BBII- A BI!) X ( ::) (21)Nel caso poi riell& macchina ron •-$l'llnsion<' incomvlel:l, ai due diagmmmi delle pre .. sioni A JlC'D'E ('d A BCDE d<'ll3 (fig. ) eor-
~·
1 '' ' - -
>o- ______.._
.---,~--- Fig. !•.
l
l
rispondono nella {fig. !)) i due diat:"rammi entropici EA'll'C'I}
od t:ABCD, fra cui esistono sempre le rclar.ioni sonaserittc (Hl)' e (20)'.
Quindi possiamo ancora ntlulare la f~~"Ttlit.'l di \a\'oro prodotta dalla caduta di pressione nel\'nnuni..,sione allo stesso modo eo111e per la
• lolllfti'U.TIC.ICA - .a)rll'/\)11
.,...., co•ple'-, rolle rl!lazioui (21), ma si d~Jtfl ..W..OIIIa-'itadlluorodorulaall'e'p:tnsionoineOinJlleta""
olltllnllla!O ....
arti ODF=q,+r,:t,(l-~)-1/J-r,r, DII
n ...
-ador,
edr,
i tiWii del \'Rporc nei puallc :'jdtlr.,.-
odialillla DC!' relativa at di•gramAa dtlla...rw llftll Ili pnuio••
aell'ammissionc. . .~~a.'ifll*
llftll •'*'"
ia eridenr.a la perdtla dt lucro ltl . . . . I..,W. relatin al diagrat~t~n A'B'C'D'~; della~·cllluiiGIIeadv.ladi pressione nell'ammiSSIOne, laqualoJ>erdtlli .,~.,..doll'llll
C'D'r=q,+r1t'1(1- 'f)-tt1 - r1J"',
- - J',
ed z', l titoli del npore noi puntic·
cd ~· dell'es~lioae adltbllitt B'C'F'; allora osserverCUJO çhe
uw.
CDt'=C'D'."+r,(~,-:x:'1)(1-'f)- r, (f,-x',}=CD'F
+r 1 {:r,-r·,)~(1-1Jo)- .,
,., (:r, - T,)X~ '
quindi si baOm'
+
r, (.r, - l .. ,) X!.._,,=CD'~' +
r, (x,- .r',) X t, (lt-'1)' '
Il primo membro di quest'equazione esprimo ApJlUnto la perdill.
\oLIIedilamodotulaalla eadutndi ])rcssione ncll'ammissiontel all'espansione incompleta, eioè la differen1.a fra i due diagrammi tt lropid F.A'Bt" ed EABOD; quindi la differenza fm i due dii ..
grammi EA'BCO' ed EAlJOD della lìg. 9. come pure fra i diii!
diagrammi All'CDV. eJ ABCDF: della lìg. S \'iene atl essere rtp- preseolatada
Prof. Cl.lhn~
:!l
STUDIO T EORICO 01 U XI fOPPIA DI nRfUIIIIMILITIVI I I I'AliLW.O
SU CORHI::!\TE ALTEH!\A'l'TVt\
n
sistema di anolgimeuti simmetrici, rh e forma ogg+>tto di que:.to studio, consiste in uua t:uppia di spirali omoeentriche dt>formallili, ~·ou una legge sinu"(lidalr, delle quali ~i po~;sono eioi- rariare in JuOI.lo continuo le Sllptt·fìri (o:.~ia i mnnt-ri tli !lpire atth·e l>UIJJK•ste di superlìcie tlìSiante} e lo JH~Sizioni rtlatit'e (o~ia !":Ingoio compreso (m i duo assi rnagueticiJ in funzione tli ~~~le due ,·nriaùili irllliJil'Jt·denti, lo <]Unii sono una COJ)]Jia di angQii complanari :m!nti un'uri·
giue comune. - X e risultn. che i r1wfticieuti di autuinduzioue delle duo SJlirnli. singolarmente con,.iderate, 1.1 ed L,. J·o~~vno \ariar~:~ in·
diJ)Ondentemente t' con eontinuilà (ro lo 7.1'ro ed un ma""imo, L. ; morltre il co+>fllciente rli mutua induzionf . .\1. !-Ì mnnlienr funzione soltanto delle due tlette \arial1ili geometriche. o ~e \'Dolsi, di
L,
ed 1,., \'nrinrulo •Jninrli fra ?.ero ed un ruaS:oiuw,ebe è lo stesso!.... Per costruzione. risulta intltn~ che In tPbi~ttu?a dei du+> r:uni in Jlaral·leloèlnrnedo.-ima,r.
Si tratta dunr1ue di un sblemn molto i:iJit!eiale di due circuiti. M essendo completam{'ole delerrninato dn ogni eopJlia di lalori 1.1• L,.
Quale sia la forum di IJU~ta diJ•CD•It'nza. e quali ~ieuo le proprietà che ne conseguono Jler l"appnreee!Jio di fronlc ad una eccitazione al·
ternali\'a sinusoidalo, redremo dOJIO n\-er ricavate le formolo E;enerali che rigun.nlano lo fon~e elettromotrici c gli inrJtedimenli.
P.&RTE l. - Formole e C<J.~tnuim1i _qraficlte ptr la ripurli-liiJIIt di Ili/Cl cot'rttllt altrnralira simtSIIidale ;, dr1e rami dtt·hati tll'CIIIi h& slt.>ssa resislt!IIZll ollmiar r, i Cl)fflicitllli di uuloitulruinnt l1
10 ];,
e il roeflìcìcnlc di mrtl!m i11dtuionc M.
SuJlposta costante In penneabilità, le CtJUIIZi(lni d111le fou:e eleltro- motrici uci due ratni sono le ben uote:
U,IITIITA TICIUCA- ANNO Il
(l)
~ l!~(.
1. •·applleat~ ~~
poli. dellab~f~rtazi®t:
r!t ... _,..u,
0 eool j ri&pellll'l ftnSSI magnetiCI, lODO n ... ,... Da\erremo sempre il doppio segno dinnanzi ti ...a. •
dellaeoao per yJe cooosriuto lo altro < l ue eq_un1.1om • ' 'd ttJ1 , . -
partlluMale le caraU~ristieho delleeomm!J
c, e r,:(I,.L.-1')1ifi-+ r(l,, + r_,,)~
1+ r. , .• =
(i) =r{(l)+(lo,::;:MJr(t)
(L 1 1,.-M•)~--t-r (J,. +L,)~'+
r,r'=
=r{(t)+(lo,::;:ll)'r(IJ.
IaWpudo ques~ equnioni e nello sl'iluppo delle formolo seguuli, pomiiOJifrbu,ill ed omogeneamente:
(S) l'=r~~(l,,+ (,1), f'
=
t·1 - o.J1 (L1f,,
- 11') (4) 11=r~~(i,,+J,,+:2)1), ,••=r'-w'(l,,=t::\1)(1.~,+)11 (S} f'=.-.(L,-1,,1.i' = , .,+ o.1'
(l.,:+::M)(i,,+liLQueste po..~izioni hanno. onìarnente, lo dimensioni:
[lt- ']'.
L'inlfgruione delle (2) fornisco le esprPssioni dello ampiezu ~ delle fasi d~lle correnti derinte, in funzione delle l"aratlcrislichdtt circuiti e dell1 (. ~-ru. applicnla ni noti i. Se queste correnti sow dell•form1
r,
=c ttu (lòlt-f',),c,=
r"s t!l
(~»t-r,),
Si oUitoe:t1
= t
1rr:t:"""•
1tl,, +M)'
A' QJ (L1+_!l
(l) ~--•f'1=arctgf'-a'·ctg r (i)
tt=E'~.~ -
A' I»(L:j:ll).1
;r+1l
•f'1- arctgf'-.- are tgSTUDH) Tf.OMI!iù Ul UH OOI'I"JA lo! CJRCtiiTI ISDI,;lTIH, fCC. 23
Il rapJlorlo delle ampiezze è
(~}
o In dift'crenza d t f11~e di'Ile due correnti dl'rintte:
(9)
Oli imptdiml'llli, fhe diremo ~'flfllil"i, n~i due rami }OliO dunque
(JO) J, l ,1+A'
l'r'+ w1(1,
1_.,_ll)1 1
J,: ' '"'+t\1'(1,,-+-_\J)'.
Direm o
(atifJri d'impedim~nw le ~;ramlt>uR J, J' rclnti,·c ai rlul' r1•mi: la (8) CSJlril!le cusl la nota J•rOJlO.,itione ehu il rappQriO d'l/t cmrpiuzt litllr C'OITl!111i m:i due rami i• ll.fJ/Ialc al rappm·tu ,-eri·pl"QC(I dti (allot·i d'impedime11to.
L'imJMdimento efl"ettim dd ramo ffJJ4imlenlii! ha for111a aunloga allo (10). lnfntli, .\ilJ la t<lttt!'llle prin~I!JIIt' (tJ (jUella rhl• pa~~lf'reLI1e nel ramo unico equiraleute) c •l~'lla forma
,·,=r.~II(<>J/-:;j,
Si rieara d11lle (G). (S):
1/imJicdimeuto ~fft•Uiro del ramo NJUiulenh· è ,fuoque:
(18) J= I';<+Ti 1 f' + >.'
I'J'+J"'1+~.J ,j ('IJ.'ff' - - , - l
I l
l j l)f"O.'ip'~+ J,,+-p,
cioè il reciproriJ dt.lla somma trtl(lrialt dti ,-nipriJri tfr.qli im·
pc1limenli cffettiri tlti dur rami. Si hn Jttli:
.J.=/4r'+w'(I11+I,,_,...:BI)1•
Le espressioui fiO), (13) deg:Ji imJ1editnenti <'ffelli\i ('QIIS.istono nel rAJ>JKlrto fra il <'Oenicicnte 1/'' +i.' e i fattori d'imJ•etlimento liomo11imi, rapJIOrto elle, oniamento, ha le dimen!<ioni [l
t ·• ).
lftlggiore di uno qualsiasi dei rattoridl
per J,, J,, =
M' il valore di ~ f Id anche ae si prende in J', J", il segno iR{r·. ..a;
t...lo-olo 10ntao1Ddt ad ll
negali~o, il detto radicale è 5eiDJn tlii!dllt'«•ofaMII,IOdl•i: a fOrtiori, por J,,J;,>
.\1' . .\lentred1t, t.ltaMro,lagrandezza~tendeters!IJ'.J,(IO)~ . ' '
~anlotan tbe
V,
+ >.. può met1ers1 m generale so\11 Il,.,_ del prodotto di due faUori omogenei con un impedimutt,• al
..Wenao due eoeiJitieuti
di in(luzione particolari A, e A, la~eht~allla (Il~
·-· (lt.., !:=~JI.,+I.,:t: l li•,+J ,,J' 4< l,,J,, 11') 1 :
CoD che &i pn6 serime eioè :u•>'
f;r:t::11=Vr1 +m'A,'Vr•
+ OJ'A,'=
~.~,.llnpporto>\:A, mia daluloro zcru al vr~loro L,:
J ,,
quaDdt Il flfdamtue 11
1 ddsuo
massimo IJ1 ],1 :1! suo minimo, zero .. Al·
~ciot,ladUpmiOfttnriaùalminimo (I,,IJ,=M')al miSSllt (l :O), (\l impedimenti à1, 41 Yariano rispetti\·amenle
Ulnlori(4,):Ytt+~~~~'d•,+L,l'
. .(6,)= 1~
(4J=r
at \'nlon (~,)=~dDl a
Ul ltfpll di Yllori massimo c miuimo ad una coppia di Il'loriillllrMU.
S1'UIHO TKOIUCO Ili USA COI•PIA 1!1 CIR(iUITI ISIIUT'TI\11 Y.OO. 25 Vedremo piì1 innanzi (JIIIIIC ropf1resentazioJIC flsiea e geometrica SJ16ttl ai cooftlcienti di 11uloindur.iono fittizi A, t1 A1; riteniamo 11er orfl la grandez1.a Y~ sotto la forma del 11rodotto dei due im·
pcdimonti 6 1 ~ •• eho diremo iiii]Jtdime11fi mtdii di cliSJ•trliorrt, e scriviamo di conseguenzR le (lO) e (13) nel seguente modo:
(15)
J, =~~t
'J,=~
;J =~/ :'·
Pongasi ora:
(fJ",=w(l,,t"jt~l) ' tg«,=G)(J,,r+m
(l G)
tg«:=~·
l.'!"" =~ ?=~(l,g
Il.+ (f}ll,),f!J"
=7' '
('!"=~~=f.'J(« +•.''),
oHerosia:
(16')
r C08"1
=J'
,.
cos.-~
=d;
ros "'•
= .f
r, .
('(Jj<l
..
Le (6), (Il) dh·engono:
c
=~cos.-. rosa.l' ('08 "'t (li•) c··=~rosa,cQS~
r cos "•
g
cos "' cos "•
c=~~
ros.-n=J' r
,.
C()SCl,
=
.l,J.,·,,= .... - .. ,.
f't=" .. - .. ,,
t="' - ...
Donde:
re', re", re,
con i ri~pettivi ritardi tli fase p,. f1 , 'l sulla differen1.a di potenziale npJ!licata E.Qnosto fonnolo (•) JlOssono serrire alla costnu:iorH' dei diagrammi dolio forr.o elettromotrici, pei due casi ±.\l. Nelle ligure rho li riiJI·
presentano, gli stessi punti sono conlra~segnati dalle ste~so lettere.
[ segmenti
mr = re·. m r = rr·.
rappre:;eutaudo lef.
t.m.
at- tivo nei duo rami, comprenderanno fra le lorv direr.ioni l'angolo f' = f•- p,= •,- "t
di differenza di fase frn lo correnti derii'IIIC~U,JifiiU tiCSKlA- ASSO Il
• OH
H'
Il M.rà imile alJlflrttll~logrn~un~o
tht W= • u l l e torrtoti 111a-:,sime od
efl1ca~1 ;
qu1ndJ, la 1tWle
CIJf'(llttritlicAt dello correnti (2
'P) basla~~
li·~ 4ltt:llaM 011
della corrente IJriuci)Jale, o nel ramo eqli-~~~~
Dio Mlmbura J)()i, ovviameute, In !JfMHleua n.":~~:,a:' ttdD"I~A
nt-i duo rami snranno rnpJJresentate daFi1. l. - UllfUIIIInl dtl\e T, e. Ul. - M Jlt~ll/i'O.
aesme~ti normali, nei sensi convE•nienti, ai !Segmenti n· re'·. l~ da·
ICtiO ramo agisce uun
f.
t. m, di nutoinùu:t.ione, in quadrnh~ra dJ.(tst eoo la eorrente ~ropria, Jliùo
me110 unaf. e.
111. di mutua mdutLODl io qD&dntun di rase con l'altra corrente. P:~rtiranno IJUindi dallt estremi!~ di rr' ed re' i segmenliTf?f·
~DJ wL,c'.l
re'TPf
lfli w],1r".l
re'e dagli atreml di qnesti, uel senso \'Ointo dal segno di M. i segta~IU
if'E
wMcJ.
I'Cw'FE
n. •llc' j_..,TUDIO TP.OHICO DI liSA. COI'l'U 111 CJitCUITI JS'DUTT/\'1, F.CC. 27
i quali Si intOillrt•T3Jlll0 in 1111 punto E, J due poligoni delle (t. m OJI''l' E, 011"1'' F:, lt!umo nel segmento
fiE
il comune Ialo di chiu- sura; tale segmento raJlJ,reseutrri. Il\ diff<'renl'.a di potenziale da 3)J·plicare Ili l'oli d(•Jin bifurcnzione Jlf:r \·incere la serie di
f.
e. m. U·lire e reatth·e clw i due rami pre,cntono Jlei dati J•ararnetri 111 1,11 M,(,).
Il diagramma cosi costruito r:~ppn•sf'nla graficamente l'integrazione
dello (l). Congiungendo il J•UIIin O. renlro tli Jlarlem:a deliA ,,oJigo·
nali, col punto tl'incoutrn O Ù•'Ì :;egm••nli rappre:>('ntauti le (.e. m. di a. i., si ottengono i triangoli rcttaguli JHtll. J)OJI" inscritti nel se- Lnicerchio di diametro
i'f iJ.
ai quali S(ICIIllntl gli angoli "" "• (16) li punto d'int1•r:.e1.iunu D dt:lcrrninn la lunghezza dei segmentiJIJJ=<»(I,,::;:..\J)r 111i==H,,+..\J)c''.
r
c. m'. di autoindtu:ione rrrr, quali producono i ritardi di fase.Il Jlarallelogrammo JmT 'l'' i• poi eddentemente simile a IJUello delle ea•lutc tli tPnsione nhmichP OH 1111 . ne ha cioè le mede~inll
~(~··), polehè i Jue Jlarallclognnnmi hnnno_nor·
Idi t
tiiFJIII
omologhe. J,e grandi dutgonali Oli,DJ.:
St'
Il BIli 10111.,rthlo di diRnJOtro OD. Il ;cgmcnto QR~ltedtla ùlllta Rt _9uale ~pettR ali n re~l~tenr.r. R dtl
::_;yahatl; U
lqlDtll'toRR 1
OH, rnpprPsculn la (. ~. "'·~ll'nilllfti08IO,
o!"; P"
le <IURIIE=
Jr::::c l"ll'
+o,)'L'.
A
qa•\o proposito,
la (12) tifllrnis::
2A' -
l'?'
(I)J,(17)
tgy = - -- , -. , = 11'
?.,'+
A'yr
<laeul:
r
(2'-' - /
1~ )
JStlll'/::t~), J.' (18)
r ( 211
+
>.'? )
Jron=R= - -J-•• - -
Strheremo quuti elemeoti del ramo t((Uil'aienlc come segue:
,r'+ Q'I (I,,+I.,J~ -<J·,r,,- ;\l') : llilR=r
r1+ 0o1
1(
'• +l ~-+--·"l')' .
,,,+l.,=i:2ll (OO) J,=!L, +l~!:t2ll r'
+ c.>'
(IJ,J,,-M') J,, +L, ±2ll.;: w • r , +C~J , ( ''•
+ J,,
2-+-2M)'
(21) (I,:;:li)::.!~+2M. r'
+
OJ1n,,+
)l) (J,,=+=li! ·
2 2 r'+
eu'C ' •
+l~
-+-2M) A ootaflli ebe la resistenza obmico. R del ramo equivalente 11le la metl della resiiUou. di eiaseun ramo, moltiJIIicnta 11el quad11IO del rapporto fra due impedimenti: e si han.=~,.
ogni ,·olia ella L, =L1•STl;()IQ 1't0HICO Ili UH COI'I'U• lll CIHCtlll ISllUlTI\'1, ECC. 2'9
Se l)(lr aualogia, IIOIIIiniamo il polinomio
~o.~. + 1.~, +
2-''J
l'indufr.taru:a media del sistema (sarebho precisamente l'energia elettroeinetica dello duo eorronti rmo di segni eonlrari od omonimi) \'ediamo che lo grandezze
r,,
ed J, +M, hanno rvrrne aualoghe a quelle di H.La 1.~
+
U corrisponde al segmentoITD,
omogeneo con una {.r. m.di autoinduzione nfll ramo equivalente; nello stesso modo, D1j po·
trebOO rn.JIJiresentare la tfnsione apJllicata al ra111o di rcsisten~ oh mica 11 o di induttan~a (L
=t:
~1).Questo segmento OD si puO 1lifnlti esprimere, analogamente ad
OE',
col prodotto dulia corrente prinCÌJ)aiec
J~r uu certo irnJ1edimento l, eRicolabiJe dul triangolo OIHt:(22) OTI=ci =r 1'"1.1'' +-,-•""''""(lc-,+=l~i}' =c·J'=c' J, nello stesso modo che il triangolo OEit fornisce:
(23) B=cJ=rl W+w'l,'=c·J.=c .. J,:
ed analogamente a J, l'l 1·aJ,. il rt!cipruco della somma \'ettoriale dei reciproci dei fattori d'impedimento J J"
(24)
e comprende con la dire7.ione della corrente principale l'angolo
(2ò) '-' l>.'
"=are
tg/'-rm:tg:! ;:;-•e con la tensione nJlplicnla E l'nngolo
Il rnpJlOrto (26)
>.' j't
y -"=are tg
1
-arclfl -;,.·J- .l, .l,-
l · ,., + }.' cos "
J
- rr·-
1/!1+
).'1 =COS'/ò maggiore o minore tlcll'unità secondo che M è JIOSili•o o uegnti\·o, ossia secondo cho è i ~ "· Qunndo In disJ~ersioue si annulla (M' mas·
simo)si hn:
(~16,)
=
r ,-,., +c.>' (L1 +L,}'.Quando la diSJXlrsione è nmssimn (W uullo}:
(.l,.l.1)=(.JJ) Y="·