Principali equazioni di acustica c = kRT
c
velocità del suono nel gas m s
R
costante del gas considerato JKg K
T
temperatura[ ]
Kλ = c
λ
lunghezza d’ondaf
[ ]mc
velocità del suono m s
f
frequenza in Hertz 1 s
z
c= ρ
0c
z
c impedenza acustica caratteristica Pa s m
ρ
0 densità Kg m3
c
velocità del suono m s
I p c
eff
θ
= ρ θ
2
0
cos
I
θ intensità acustica W m2
ρ
0 densità Kg m3
c
velocità del suono m s
θ
angolo di incidenza dell’onda acustica [ ]
radD p c
I c
=
eff=
2
0
ρ
2θ,max
D
densità di energia acustica J m3
I
θ,max intensità acustica W m2
ρ
0 densità Kg m3
c
velocità del suono m s
I W
o
= r 4 π
2I
o intensità acustica sorgente omnidirezionale W m2
W
potenza acustica totale[ ]
Wr
distanza [ ]mL I
I
I
RIF
= 10 ⋅ log
10 ;I I
RIFLI
= ⋅ 10
10L
I livello di intensità acustica[ ]
dBI
intensità acustica W m2
I
RIF= 10
−12 valore di riferimento per l’intensità acustica W m2
L W
W
W
RIF
= 10 ⋅ log
10 ;W W
RIFLW
= ⋅ 10
10L
W livello di potenza acustica[ ]
dBW
potenza acustica[ ]
WW
RIF= 10
−12 valore di riferimento per la potenza acustica[ ]
WL p
p
p
eff eff RIF
= 20 ⋅ log
10,
;
p
effp
eff RIFLp
=
,⋅ 10
20L
p livello di pressione sonora[ ]
dBp
eff pressione efficace[ ]
Pap
eff RIF,= ⋅ 2 10
−5valore di riferimento per la pressione efficace[ ]
PaL
I= L
p+ C
;C p
cI c
eff RIF RIF
= 10 ⋅ = 10 ⋅ 400
10 2
0
10 0
log
,log
ρ ρ
L
I livello di intensità acustica[ ]
dBL
p livello di pressione sonora[ ]
dBρ
0 densità Kg m3
c
velocità del suono m s
L
I
I tot
I
i i RIF
L
i
I i
,
log log
,
= ⋅ ∑ = ⋅
∑
10
1010
1010
10L
I tot, livello della somma di intensità acustica[ ]
dBI
i i-esima intensità acustica W m2
L
I i,i-esimo livello di intensità acustica[ ]
dBf
c= f f
1⋅
2 ;f
2= ⋅ 2 f
1 ;f
2= 2 ⋅ f
c ;f f
c1
= 2
(banda di ottava)f
c= f f
1⋅
2 ;f
2=
32 ⋅ f
1 ;f
2=
62 ⋅ f
c ;f f
c1
=
62
(banda in terzi di ottava)f
frequenza centraleL L V T S
V p
W
=
p+ ⋅ − ⋅ + ⋅ +
− ⋅ +
10 10 10 1
8 10 36
10 10 60 10 10 0
log log log λ log
L
W livello di potenza acustica[ ]
dBL
p livello medio di pressione sonora nell’ambiente di prova[ ]
dBV
volume netto dell’ambiente di prova[ ]
m3T
60tempo di riverberazione con apparecchiatura installata[ ]
sλ
lunghezza d’onda dellaf
c[ ]
mS
area totale delle superfici che delimitano l’ambiente di prova[ ]
m2p
0pressione atmosferica[ ]
Pa( )
( )
Q p r
p r
eff eff s
=
2 2
, ,
,
, , θ ϕ
θ ϕ
;Q
Lp Lp s
=
−
10
10,
Q
direttivitàp
eff pressione efficace[ ]
Pap
eff s, pressione efficace sorgente omnidirezionale[ ]
PaL
p livello di pressione sonora[ ]
dBL
p s, livello di pressione sonora sorgente omnidirezionale[ ]
dBDI = 10 ⋅ log
10Q = L
p− L
p s,DI = L
p− L
W+ 20 ⋅ log
10r + 11 DI
indice di direttività[ ]
dBQ
direttivitàL
p livello di pressione sonora[ ]
dBL
p s, livello di pressione sonora sorgente omnidirezionale[ ]
dBr
distanza della sorgente[ ]
mL
W livello di potenza acustica[ ]
dBα = E + E E
A T
α
coefficiente di assorbimento acusticoIE
A energia assorbita[ ]
JA
Sab KS
Km V
K
= ∑ α
,⋅ + 4 ⋅
A
assorbimento acustico dell’ambiente[ ]
m2α
Sab K, k-esimo coefficiente d’assorbimento secondo SabineS
K k-esima superficie[ ]
m24m
coefficiente sperimentale 1m
V
volume[ ]
m3L L Q
r A
p
=
W+ ⋅ +
10
4
4
10 2
log π
L
p livello di pressione sonora[ ]
dBL
W livello di potenza acustica[ ]
dBQ
direttività r distanza [ ]mA
assorbimento acustico dell’ambiente[ ]
m2T V
60
c A
60
= 1086 ⋅
⋅ ⋅ ,
T
60 tempo di riverberazione[ ]
sV
volume[ ]
m3c
velocità del suono m s
A
assorbimento acustico dell’ambiente[ ]
m2f c
rV
= 1 md 2
0 2
π ρ
f
rV picco d’assorbimento per un pannello vibranted
spessore intercapedine d’aria [ ]m( )
f c S
l d V
rH
=
+ 2 π 0 8 ,
f
rHpicco d’assorbimento per un pannello forato risonante assorbentec
velocità del suono m s
l
lunghezza del collo [ ]mS
area della sezione del collo[ ]
m2d
diametro del collo [ ]mV
volume della cavità[ ]
m3τ = W W
tras
τ
coefficiente di trasmissione acusticaincW
traspotenza trasmessa[ ]
WW
incpotenza incidente[ ]
WR = 10 ⋅ 1 log
10τ
R
potere fonoisolante[ ]
dBτ
coefficiente di trasmissione acusticaR m
= ⋅ + c
10 1
10
4
2 2 2
0 2 2
log ω cos θ
ρ R
potere fonoisolante[ ]
dBω = 2 f π
pulsazione d’ondam
massa della piastra Kg m2
ρ
0 densità Kg m3
c
velocità del suono m s
θ
angolo di incidenza dell’onda acustica [ ]
rad( )
c E
l
=
− ρ 1 ν
2c
l velocità di propagazione delle onde longitudinali nella piastra m s
E
modulo di Youngρ
densità della piastra Kg m3
ν
modulo di Poisson f c
c
c h
l
= ⋅ ⋅
2
18 ,
f
c frequenza critica di coincidenzac
l velocità di propagazione delle onde longitudinali nella piastra m s
c
velocità del suono m s
h
spessore della piastra [ ]mR
S
c
S
k k
k k k
= ⋅ ∑
10 log
10∑
τ
R
cpotere fonoisolante di parete compostaS
K k-esima superficie[ ]
m2τ
k k-esimo coefficiente di trasmissione acusticaR R R f c
≅ + + ⋅ s
1 2 10
20 4
0log π ρ
's c
d
'
= ρ
0 2per
f c
≤ d 2π s
'= 2 π ρ f
0c
perf c
> d 2π
R
potere fonoisolante della parete doppia[ ]
dBR
1 potere fonoisolante prima parete[ ]
dBR
2 potere fonoisolante seconda parete[ ]
dBf
frequenzaρ
0 densità Kg m3
c
velocità del suono m s
d
spessore intercapedine d’aria [ ]mf k
n
= 1 M 2 π
f
nfrequenza naturale del sistema vibrantek
rigidezza elastica N m
M
massa del sistema[ ]
KgT
f f f
f
f f
n
n n
=
+
−
+
1 2
1 2
2
2 2
2 2
ζ
ζ f
f
n=
rapporto in frequenzaT
trasmissibilità del sistemaf
frequenza di eccitazione del sistema vibrantef
nfrequenza naturale del sistema vibranteζ
rapporto di smorzamentoT
f f
n=
−
1 1
2