5.71. CAMBIAMENTO PARAMETRI ORBITA??
PROBLEMA 5.71
Cambiamento parametri orbita ??
Un pianeta di massa m é in orbita circolare (raggio R0) attorno ad una stella di massa M. Ad un certo istante la stella espelle verso l’esterno una parte∆M della sua mas- sa, concentrandola in un guscio sferico di raggio r(t)crescente. Supponendo di poter trascurare l’effetto dell’urto del materiale sul pianeta calcolare l’eccentricità dell’orbita quando r(t) >R0. Si assuma M−∆Mm.
Soluzione
Figura 5.54.: Il valore dell’energia totale in unità k/R0(retta orizzontale tratteggiata) e del potenziale efficace (curva continua) dopo l’espulsione della massa in funzione di r/R0. Le differenti curve si riferiscono a∆M/M=0 (nessuna espulsione, nero)∆M/M=1/4 (rosso)∆M/M=1/2 (verde)∆M/M=1 (massa completamente espulsa,blu). Notare che una intersezione è sempre a r= R0.
212 versione del 22 marzo 2018
5.71. CAMBIAMENTO PARAMETRI ORBITA??
Per semplicità poniamo k=GMm e k0 =k−∆k con ∆k=G∆Mm. Possiamo scrivere l’energia del pianeta nella forma
E= 1
2m˙r2+ L2 2mr2− k
r
Se la particella si trova in un’orbita circolare di raggio R0allora
∂Ue f f
∂r (R0) =− L2 mR30 + k
R20 =0 cioè
L2 =kmR0
Al momento in cui il guscio sferico di massa supera l’orbita il momento angolare non cambia, e la velocità radiale rimane nulla. Quindi l’energia vale
E0 = L
2
2mR20 − k0 R0 = k
2R0 − k0 R0 e il nuovo potenziale efficace
Ue f f0 = L
2
2mr2 − kr0 = kR0 2r2 −kr0
Il raggio massimo e minimo saranno determinati dalle soluzioni di E0 =Ue f f0 cioè k
2R0 − k0 R0
= kR0 2r2 − k0
r Riordinando i termini abbiamo
kR0 2
1 R20 − 1
R2
=k0
1 R0 − 1
R
Eliminando la soluzione banale R= R0troviamo infine 1
R =
2k0 k −1
1 R0 =
1−2∆kk
1 R0
Notiamo che è la variazione relativa della massa della stella. Se∆k/k < 1/2 ottenia- mo una nuova orbita ellittica, in caso contrario la nuova orbita è illimitata. Possiamo calcolare direttamente l’eccentricità usando la formula
e = r
1+2E0L2 mk02 =
s
1+ 2R0 k
k 2R0 − k0
R0
= ∆M M−∆M
La formula conferma che abbiamo un ellisse per ∆M/M < 1/2, una parabola per
∆M/M= 1/2 ed un’iperbole per 1/2 <∆M/M< 1. Il caso∆M/M= 1 corrisponde ad una traiettoria rettilinea, dato che tutta la massa è stata espulsa e non vi sono più forze gravitazionali, che possiamo interpretare anche come iperbole degenere.
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