C.d.L. Triennale in
Ingegneria Informatica e dell’Automazione
A.A. 2012/2013
Corso di Analisi Matematica 2 – 9 CFU
Dr. G. Autuori
Prova scritta del 4 Settembre 2013
Esercizio 1. Sia ω
α= (x
2−αy) cos x dx+[(α+1)y−4 sin x]dy, α ∈ R.
a) stabilire per quali valori di α la forma ` e chiusa;
b) stabilire per quali valori di α la forma ` e esatta;
c) per i valori α determinati al punto b), calcolare Z
BA
ω
αdove A = (0, 0) e B = (1, 1), lungo la curva piana di equazione ϕ(x, y) = 8(x + y) arctan x − 2(x + 1)[(2 + π)y − 2x].
Esercizio 2. Data la funzione di variabile complessa f (z) = z
2− 2z + ize
z, stabilire se ` e analitica nel suo dominio.
Inoltre calcolare, al variare di r ∈ [1, 2], il valore di I
∂Br
f (z) z − 1 dz e
I
∂Br
ize
z(z − 1)
2dz, dove B
r= B(1, r) ` e la palla di centro z = 1 e raggio r.
Esercizio 3. Determinare l’area dell’insieme G, racchiuso dall’ipocicloide di equazione x
2/3+ y
2/3= a
2/3, dove a ∈ R
+.
(Sugg. Considerare la parametrizzazione polare di ∂G)
Esercizio 4. Calcolare il valore del seguente integrale Z Z
R2
e
−(|t|+itx)α
4 + x
2+ βχ
[−1,1](x)
dxdt, α, β ∈ R.
Posto P
α(x, y) = (x
2− αy) cos x e Q
α(x, y) = (α + 1)y − 4 sin x, si verifica immediatemente che
∂P
α∂y = −α cos x, ∂Q
α∂x = −4 cos x,
dunque l’unico valore per cui la forma ` e chiusa e esatta ` e α = 4.
Per rispondere al punto c) si pu` o procedere in due modi.
Primo metodo. Si determina una primitiva di ω
4, diciamo F (x, y), in modo tale che
Z
B Aω
4= F (B) − F (A).
Per la ricerca della primitiva imponiamo
∂F
∂x = (x
2− 4y) cos x,
∂F
∂y = 5y − 4 sin x.
Dalla seconda equazione si ottiene F (x, y) = 5
2 y
2− 4y sin x + c(x), da cui ∂F
∂x = −4y cos x+c
0(x). Inserendo l’ultima espressione trovata nella prima equazione del sistema si ricava c
0(x) = x
2cos x.
Integrando per parti risulta (1) c(x) =
Z
x
2cos xdx = (x
2− 2) sin x + 2x cos x + k, k ∈ R.
Quindi F (x, y) = 5
2 y
2+ (x
2− 4y − 2) sin x + 2x cos x + k e in conclusione Z
BA
ω
4= F (1, 1) − F (0, 0) = 5
2 − 5 sin 1 + 2 cos 1.
Secondo metodo. Essendo la forma esatta, l’integrale tra due punti
non dipende dal cammino percorso. Dunque, al posto della curva as-
segnata di parametrizzazione ϕ ` e consigliabile scegliere un cammino
pi` u semplice, come quello mostrato in figura
Lungo γ
1si ha x = dx = 0 e 0 ≤ y ≤ 1, mentre lungo γ
2si ha y = 1, dy = 0 e 0 ≤ x ≤ 1. Pertanto
Z
B Aω
4= Z
10
Q
4(0, y)dy + Z
10
P
4(x, 1)dx = Z
10
5ydy + Z
10
(x
2− 4) cos xdx
= 5
6 [y
6]
10+ Z
10
x
2cos xdx − 4 [sin x]
10= 5
6 − 4 sin 1 + Z
10
x
2cos xdx.
D’altra parte, (1) implica che Z
10
x
2cos xdx = 2 cos 1 − sin 1, e in con- clusione
Z
B Aω
4= 5
6 − 5 sin 1 + 2 cos 1.
Esercizio 2. La funzione f assegnata ` e ben definita in tutto C. Per provare la sua analiticit` a, usiamo le condizioni di Cauchy–Riemann.
Dunque riscriviamo la funzione attraverso le variabili reali ponendo z = x + iy. Manipolazioni algebriche danno
f (x, y) = x
2− y
2+ 2ixy − 2x − 2iy + i(x + iy)e
x(cos y + i sin y)
= u(x, y) + iv(x, y), dove
u(x, y) = x
2− y
2− 2x − e
x(x sin y + y cos y), v(x, y) = 2xy − 2y + e
x(x cos y − y sin y).
Ora
∂u
∂x = 2(x − 1) − e
x[(x + 1) sin y + y cos y] = ∂v
∂y
∂u
∂y = −2y − e
x[(x + 1) cos y − y sin y] = − ∂v
∂x .
Primo integrale. Il computo non dipende da r, essendo la funzione al numeratore analitica in tutto C.
I
∂Br
f (z)
z − 1 dz = 2πif (1) = 2πi(−1 + ie) = −2π(e + i).
Secondo integrale. Posto g(z) = ize
z, la formula integrale di Cauchy, assicura che se g ` e analitica in una regione contenente B
r, allora
I
∂Br
ize
z(z − 1)
2dz = 2πi 1! g
0(1).
L’analiticit` a di g ` e pressocch´ e ovvia in tutto C, e si pu`o dimostrare come per f . Dunque anche in questo caso l’integrale non dipende da r. Si ha g
0(z) = ie
z(z + 1) e pertanto
I
∂Br
ize
z(z − 1)
2dz = 2πi · 2ie = −4eπ.
Esercizio 3. Per determinare l’area di G ` e opportuno utilizzare la formula di Gauss–Green e cio` e
|G| = 1 2
Z
∂G
xdy − ydx,
dove la curva chiusa e semplice ∂G va orientata positivamente e parametriz- zata in modo conveniente.
Una rappresentazione utile ` e quella polare che si ottiene introducendo i parametri
s = x
1/3t = y
1/3b = a
1/3⇒ s
2+ t
2= b
2.
Si vede subito che l’ultima equazione rappresenta una circonferenza centrata nell’origine e di raggio b. Dunque si pu` o porre ϑ ∈ [0, 2π] e
( s = b cos ϑ,
t = b sin ϑ, ⇔
( x
1/3= a
1/3cos ϑ,
y
1/3= a
1/3sin ϑ, ⇔
( x = a cos
3ϑ,
y = a sin
3ϑ.
A questo punto
|G| = 1 2
Z
2π 0{x(ϑ)y
0(ϑ) − y(ϑ)x
0(ϑ)} dϑ.
Essendo
( x
0(ϑ) = −3a cos
2ϑ sin ϑ, y
0(ϑ) = 3a sin
2ϑ cos ϑ, si ottiene
|G| = 3a
22
Z
2π 0sin
2ϑ cos
2ϑdϑ = 3a
22
Z
2π 0sin ϑ · sin ϑ cos
2ϑdϑ
= 3a
22
− sin ϑ cos
3ϑ 3
2π 0+ a
22
Z
2π 0cos
4ϑdϑ
= a
22
Z
2π 0cos
4ϑdϑ.
D’altra parte Z
2π0
cos
4ϑdϑ = Z
2π0
cos
2ϑ cos
2ϑdϑ = Z
2π0
cos
2ϑdϑ−
Z
2π 0sin
2ϑ cos
2ϑdϑ.
Pertanto
|G| = 3a
22
Z
2π 0sin
2ϑ cos
2ϑdϑ = 3a
28
Z
2π 0cos
2ϑdϑ = 3πa
28 .
Esercizio 4. Attraverso semplici manipolazioni otteniamo I =
Z
R
e
−|t|Z
R
e
−itxα
4 + x
2+ βχ
[−1,1](x)
dx
dt
= Z
R
e
−|t|α
Z
R
e
−itx4 + x
2dx + β Z
R
e
−itxχ
[−1,1](x)dx
dt
= Z
R
e
−|t|α F
1 4 + x
2(t) + β F χ
[−1,1](x) (t)
dt, dove
F
1
4 + x
2(t) = π
2 e
−2|t|e F χ
[−1,1](x) (t) = 2 sin t
t
sono le trasformate di Fourier delle relative funzioni.
0
dove la trasformata di Laplace da’
L sin t t
(1) = h π
2 − arctan t i
t=1