Velocità quadratica media <V2>=(Σ V

Velocità quadratica media

<V²>=(Σ Vj2)/N PV=1/3 N m <V²>

ONDE STAZIONARIE

Non si muovono, sono la sovrapposizione di un’onda progressiva con una regressiva hanno equazione Y(x,t)=2° cos(μt) sen (kx)

TERMODINAMICA λφσα β ∆γγ T(°C)=T(°K)-273.15

∆l = α l ∆T α(coefficiente dilatazione termica) Con P= cost

∆V = β V ∆T

β (coefficiente di dilatazione cubica) Per sostanze omogeneee β=3α

LEGGE DI STEFAN BOLTZMAN P=ε δ At⁴

P(potenza irraggiata)

A(area della superfice irraggiante) T(temperatura in °K)

Δ(costante di boltzaman 5.67x10^-8 0<= ε <=1 emittanza corpo nero 1 PV=cost legge di boyle

Se P=cost V=Vo T/273 Se V=cost P=Po T/273

PV=nRT (equazione dei gas perfetti) R=8.31 J/Kmol

Q>0 calore assorbito dal sistema 1Cal=4.186 J

C= Q/(n∆T)

C=C*/m C*=Q/∆T

Q=L m L( calore latente dato) Q=mC∆T

TRASFORMAZIONI ISOBARE P=cost Lab=Pa (Vb-Va)

TRASF ADIABATICHE

Lab= (Pa Va^γ)/ (1-γ) *[ (Vb^1-γ- Va^1-γ)]

γ= Cp/Cv 5/3 gas monoatomici 7/5 gas poliatomici

TRASFORMAZIONI ISOCORE V=cost Lab=0

TRASFORMAZIONI ISOTERME Lab=nRT ln(Vb/Va)

1° PRINCIPIOTERMOD

∆U=Q-L

trasf Restr 1°princ altro

Generica -- ∆U=Q-L ∆U=nCv∆T

Adiabatica Q=O ∆U=-L L=PfVf-PiVi/γ-1 PV ^γ =cost TV ^γ-1=cost

Isocora L=0 ∆U=Q Q=nCv∆T

Isobara ∆U=0 ∆U=Q-L L=P∆V W=P(V2-V1)

Q=nCp∆T

Isoterma U=0 Q=L Lab=nRTln(Vb/Va)

ciclo U=0 Q=L

Esp libera Q=U=0 ∆U=0 ∆T=0

REND DI MACCHINA TERMICA η= W/QC

QC (ALORE SORGENTE CALDA) η = (1-Tf/Tc)

RENDIMENTO DEL CICLO DI CARNOT

η=Th-Tl/Th Qh/Ql=Th/Tl

RENDIMENTO DEL CICLO FRIGORIFERO DI CARNOT

K=Tl/Th-Tl

RENDIMENTO DI UN CICLO η<1

η=1-(Qc-Qa)=L/Qa

OTTICA η=C/V

η (indice di rifrazione)

C=velocità della luce 299 792, 458 km/s

V=velocità della luce nel mezzo LEGGE DI SNELL

ni senθi =n2 sen θ2

SPECCHIO SFERICO

Se concavo immagine ingrandita Se convesso rimpiccolita

1/s+1/s’=1f f=r/2

m= fattore di ingrandimento m=-s’/s

n>0 (mmagine diritta) n<0 (mmagine capovolta)

n=2 ( immagine doppia della originmale)

s’<0 (immagine virtuale, poiché dietro lol specchio) EQUAZIONE PER IL DIOTTRO

(n1/s)+(n2/s’)=(n2-n1)/R

EQUAZIONE DEI COSTRUTTORI DI LENTI (n1/f)=(n2-n1) [(1/r1)-(1/r2)]

DOPPIA FENDITURA Equazione dei massimi d sen θ±mλ

d(distanza tra le fenditure) λ(lunghezza d’onda)

θ(angolo tra il centro e il punto)

Equazione dei minimi d senθ =± (m+1/2) λ m= 1,2,3

Intensità dell’onda con 2 fenditure I12=4Io cos² [(πd/λl) y]

Io (intensitàdell’onda iniziale l(distanza schermo fenditura) y(distanza schermo-punto) PELLICOLE SOTTILI Equazione dei massimi 2 leff = (m+1/2) λ 2 leff = mλ RAGGI X

INTERFEROMETRO DI MICHELSON a sen θ=m λ

a(larghezza fenditura) I=Ic(sen²β/β²)

Β=(πa/λ)senθ

∆θr=1.22 λ/d

LUCE POLARIZZATA

Il campo elettrico oscilla su un piano fisso Per la luce polarizzata

I=Im cos² θ

Se la luce non e’ polarizzata I=1/2 Im

θp=arctan n2/n1

INTENSITA’ DELL’ONDA GENERATA CON DUE FENDITURE

I=4Io cos² ( θ/2 )(sen²β / β)

Si ha interferenza SOLO se i raggi procvenienti dalla fenditura cono coerenti( diffrenza di fase costante nel tempo)

Si ha diffrazione SOLO se la dimensione dell’oggetto (a) è dello stesso ordine di misura della lunghezza d’onda incidente