Plan du cours
Solutions analytiques
Fréquences et modes propres – Théorème d’expansion Coordonnées généralisées – solution générale
Vibrations des Milieux continus
g ℓ
xo
yo A B
( ) ( )
( )PP D u u f
∀ ∈ M ɺɺ + L =
p conditions aux limites
( ) u ɺɺ + ( ) u = f
M L
d sur u
d sur
u u S
n T Sσ σ
=
=
( 0) 0
( 0) 0
t position initiale
t vitesse initiale
u u
u u
=
=
=
ɺ = ɺ
2 conditions initiales
Régime libre
Problème aux valeurs propres
( )
2( ) 0 ( ) 0
P D U U
P D U
ω
∀ ∈ − =
∀ ∈∂ =
iL M
B
( ) ( )
q U
qɺɺ = − L U
M
q ɺɺ = − ω
2q
( , )P t ( ) P q( )t
u = U
équation différentielle en espace dépendent de « p » constantes d’intégrations
solution non banale si le
déterminant de ce système est nul
i
0 B(z ) =
ω
iPulsations propres solutions de det( ) B = 0
∞
Modes propres Z
i ( )Psolutions de p conditions aux limites
L
d’ordre pThéorème d’ expansion Régime libre M ( ) u ɺɺ + L ( ) u = 0 base modale (ensemble des modes) L et M orthogonale
( ) 0
( ) 0
j i
D
j i
D
Z Z d Z Z d
=
=
∫
∫
L D
M D
i j
ω ω≠
pour base modale est une base complète
( , ) de comparaison ( ) ( )
1
P t i P i t
i
u u Z q
∞
=
∀ = ∑
Si mode multiple alors choix
fonctions de comparaison vérifient toutes les CL du problème
( ) ( ) ( ) ( )
1 1
0
P t P t
i i i i
i i
P D Z q Z q
∞ ∞
= =
∀ ∈ + =
∑
ɺɺ ∑
M L
Pb.
( ) ( 0) 0
1
( ) ( 0) 0
1
P t position initiale
i i
i
P t vitesse initiale
i i
i
Z q u
Z q u
∞
=
=
∞
=
=
=
=
∑
∑
ɺ ɺConditions initiales
Projection sur la base modale
Multiplions les équations par Z
jet intégrons sur le domaine
cos
iosin
i io i i
i
i q q ω t q ω t
∀ = + ω ɺ
( ) ( ) 1
P t
i i
i
u Z q
∞
=
= ∑
2
( ) ( )
i i i i i
D D
Z Z d Z Z d
ω = ∫ L D ∫ M D
Orthogonalité des modes ∀ ∈ ∞ i [ [ 1, q ɺɺ
i ( )t+ ω
i2q
i ( )t= 0
( ) ( )
( ) ( )
0
0
( ) ( )
( ) ( )
io i i i
D D
io i i i
D D
q Z u d Z Z d
q Z u d Z Z d
=
=
∫ ∫
∫
ɺ∫
ɺ
M D M D
M D M D
Conditions initiales
Régime libre M ( ) u ɺɺ + L ( ) u = 0
Solution générale
∀ ∈P D M( )uɺɺ + L( )u = f ( , )P t( , )
( ) i P t
P D u e
∀ ∈∂ Bi =
Se ramener à des Conditions aux limites homogènes Résolution du problème homogène
Calcul des pulsations et modes propres
Diagonaliser les équations (TH d'expansion)
Résolution des équations et retour aux déplacements Méthodologie
d’équations à un degré de liberté [ [
1, i( )t i2 i( )t 1 i '( , )P tii D
i q q Z f d
ω m
∀ ∈ ∞ ɺɺ + =
∫
D∞
( )
( )
0
0
1 ( )
1 ( )
io i
ii D
io i
ii D
q Z v d
m
q Z v d
m
=
=
∫
∫
ɺɺ
M D
M D
( , )
1 ' P t
i i
ii D
Z f d
ϕ = m
∫
D0
( ) sin ( )
cos sin
t
io i i
i io i i
i i
q t
i q q ω t ωt ϕ τ ω τ dτ
ω ω
∀ = + ɺ +
∫
− avec( ) ( ) 1
P t
i i
i
u Z q
∞
=
= ∑
En pratique on tronque la base modale
puis